- Дробный квантовый эффект Холла (графен)
-
Графен Уравнение Дирака для графена Введение ...
Математическая формулировка ...
Основа Квантовая механика · Уравнение Дирака
Нейтрино · (2+1)-мерная КЭД · Постоянная тонкой структуры · Фаза Берри · Углеродные нанотрубкиФундаментальные понятия Зонная структура · Уравнение Дирака · Киральность · Гексагональная решётка · Волновая функция · Точка электронейтральности · Видимость графена · Фаза Берри · Двухслойный графен Получение и технология Получение графена · Механическое отшелушивание · Химическое расщепление графита · Рост графеновых плёнок · Подвешенный графен · Верхний затвор Применения Графеновый полевой транзистор
Графеновые нанолентыТранспортные свойства Электроны и дырки · Проводимость · Фононы· Парадокс Клейна · Линза Веселаго · 1/f · Дробовой шум
Случайный телеграфный сигнал · p — n переход · Ферми жидкостьМагнитное поле Магнетосопротивление · Осцилляции Шубникова — де Гааза · КЭХ · Спиновый квантовый эффект Холла · ДКЭХ · Осцилляции Вейса · Магнетоэкситоны · Сверхпроводимость · Слабая локализация · Эффект Ааронова — Бома Оптика графена Рамановское рассеяние света · α Известные учёные Андре Гейм · Константин Новосёлов См. также: Портал:Физика Дро́бный ква́нтовый эффе́кт Хо́лла в графене — эффект квантования холловского сопротивления (или проводимости) двумерного электронного газа (или двумерного дырочного газа) в сильных магнитных полях в графене. Этот эффект был предсказан теоретически[1] и подтверждён экспериментально в 2009 году[2][3][4]. В отличие от целочисленного квантового эффекта Холла в графене значение холловского сопротивления принимает дробные значения кванта сопротивления (в единицах ).
Как и в обычных двумерных системах с параболическим законом дисперсии ДКЭХ в графене, где носители обладают линейным спектром, возникает из-за кулоновского взаимодействия в двумерной системе[3].
Несмотря на то, что электроны и дырки в графене имеют высокую подвижность (~ 20000 см2В−1с−1) не зависящую от температуры, ДКЭХ в образцах лежащих на поверхности не удавалось наблюдать. Удаление диэлектрика под графеном позволило существенно (на порядок[5]) повысить подвижность носителей тока. Подвешенный графен позволил наблюдать плато ДКЭХ в двухконтактных образцах со значением проводимости равной . Благодаря тому, что подвешенный графен окружён средой с малой диэлектрической проницаемостью, кулоновское взаимодействие носителей тока не подавлено, и температура для наблюдения этого эффекта существенно выше (~6 К), чем, например, в в нормальных системах с ДЭГ на основе гетеропереходов GaAs/AlGaAs[3].
Примечания
- ↑ Toke, C., Lammert, P. E., Jain, J. K. & Crespi, V. H. Fractional quantum Hall effect in graphene. Phys. Rev. B 74, 235417 (2006). Yang, K., Das Sarma, S. & MacDonald, A. H. Collective modes and skyrmion excitations in graphene SU(4) quantum Hall ferromagnets. Phys. Rev. B 74, 075423 (2006). Peres, N. M. R., Guinea, F. & Castro Neto, A. H. Electronic properties of disordered two-dimensional carbon. Phys. Rev. B 73, 125411 (2006). Khveshchenko, D. V. Composite Dirac fermions in graphene. Phys. Rev. B 75, 153405 (2007). Shibata, N. & Nomura, K. Coupled charge and valley excitations in graphene quantum Hall ferromagnets. Phys. Rev. B 77, 235426 (2008). Goerbig, M. O. & Regnault, N. Analysis of a SU(4) generalization of Halperin's wave function as an approach towards a SU(4) fractional quantum Hall effect in graphene sheets. Phys. Rev. B 75, 241405 (2007).
- ↑ Du X. et. al. Fractional quantum Hall effect and insulating phase of Dirac electrons in graphene Nature 462, 192 (2009) DOI:10.1038/nature08522 Препринт
- ↑ 1 2 3 Bolotin K. I. et. al. Observation of the fractional quantum Hall effect in graphen Nature 462, 196 (2009) DOI:10.1038/nature08582 Препринт
- ↑ Skachko I. et. al. http://arxiv.org/abs/0910.2518 препринт
- ↑ Bolotin K. I. et. al. Ultrahigh electron mobility in suspended graphene Solid State Comm. 146, 351 (2008) DOI:doi:10.1016/j.ssc.2008.02.024 Препринт
Категория:- Графен
Wikimedia Foundation. 2010.